Vật lý đại cương 2

Lời Nói Đầu Tập Bài Giảng Vật Lý Đại Cương 2 Được Biên Soạn Theo Chương Trình Hiện Hành, Dùng Cho Sinh Viên Hệ Đại Học Của Trường Đại Học Sư Phạm Kỹ Thuật Nam Định. Tập Bài Giảng Gồm 9 Chương Được Chia Thành 2 Phần Điện ...

3.4.4. Nhiễu xạ trên tinh thể. BÀI TẬP CHƯƠNG 3 . Chương 4. QUANG HOC LƯƠN G TỬ . 4.1. BỨ C XA ̣ NHIẸ ̂ T. 4.1.1. Bức xạ nhiệt cân bằng. 4.1.2. Các đaị lu ̛ ơng đặc tru ̛ ng cu ̉ a bư ́ c xa ̣nhiệt cân bằng . . 4.1.3. Điṇ h luật ...

   q Q  q Q  2 F = F + F = k 1 r +k 2 r 1 1 2  r 3 1  r 3 2 Điều kiện để Q đứng yên (cân bằng) là: F = 0 q Q  q Q  hay: k 1 r   k 2 r 1 2  r 3 1  r 3 2 Ta thấy vì q 1 và q 2 cùng dấu nên r 1 và r 2 phải ...

 * đó, d E t do dQ * gây ra đối xứng với d E t qua trục OM , cặp điện trường này đôi một triệt tiêu nên tổng các thành phần d E t trên toàn dây dẫn bằng không. Còn lại:  E M  d E n v òng Vì các vector d E n cùng phương, chiều nên E ...

 q i     . dV    divD . dV i ( V ) ( V )  divD   (1.24) Biểu thức (1.24) là dạng vi phân của định lý O-G. 1.5.4. Phương pháp sử dụng định lý O-G Khi điện tru ̛ ơ ̀ ng có tính chất đối xư ́ ng (đối xư ́ ng cầu ...

V  Q 4  0 r  Điện trường gây ra bởi hệ điện tích điểm: (1.34) V   V i   Q i 4  r (1.35) i i 0 i  Điện trường gây bởi một vật tích điện phân bố liên tuc Q : V   dQ (1.35) vât 4  0 r  Điện trường ...

1 q r  E  4  0 r r 2 trong đó bán kính vécto ̛ r hướng từ điện tích q đến điểm được xét.  Nếu q  0 thì E ↗↗ r : E hướng ra xa khỏi điện tích q .  Nếu q  0 thì E ↗↙ r : E hướng vào điện tích q .  ...

Một điện tích điểm q  2 .10  9 C 3 nằm cách sợi dây dài tích điện đều một khoảng r 1 =4cm ; dưới tác dụng của điện trường do sợi dây gây ra, điện tích dịch chuyển theo hướng đường sức điện trường đến khoảng cách r 2 ...

  q 1  C 11 V 1  q  C V  2 21 1 Vì: q 1  q 2  0 ( tc 1)  C 11  C 12  0 Do C 11 , C 21 là hệ số nên hệ thức trên đúng ngay cả khi B không nối đất.  Khi tụ điện được sử dụng thì hai bản thường được nối với nguồn ...

BÀI TẬP CHƯƠNG 2 Bài 2.1. Cho hai mặt cầu kim loại đồng tâm bán kính R 1  4 cm , R 2  2 cm mang điện 1 tích Q   2 .10  9 C , Q 3 2  3.10  9 C . Tính cường độ điện trường và điện thế tại những điểm cách tâm mặt cầu những ...

Từ đó ta có:  I Idl sin   I  2  B  0   0  sin  . d  2 4  dd r 4  R 1   0 I (cos  4  R 1 1 Vectơ cường độ từ trường:  cos  2 ) Chú ý: H  4  R (cos  1  cos  2 ) (3.11) Trường hợp dây dẫn dài ...

3.4. ĐỊNH LÝ AMPER VỀ DÒNG TOÀN PHẦN 3.4.1. Lưu số của vectơ cường độ từ trường Xét một đường cong kín (C) nằm trong một từ trường bất kì. Chia (C) thành các đoạn nhỏ dl có độ dài dl , có phương trùng với phương của đoạn dl và ...

Áp dụng qui tắc bàn tay trái để xác định phương chiều của lực Amper ta có:  Các lực từ tác dụng lên hai cạnh AD và BC triệt tiêu nhau.  Các lực từ tác dụng lên hai thanh AB và CD có độ lớn: F  F AB  F CD  IaB và vuông góc với ...

  n  Hdl C   I K k  1 trong đó, I k sẽ có dấu dương nếu nó có chiều sao cho đường cảm ứng từ do nó gây ra cùng chiều với chiều dịch chuyển của đường cong (C), nếu ngược lại thì I k sẽ có dấu âm.  Cảm ứng từ B ...

 Khi đưa nam châm tiến lại gần và khi đưa nam châm ra xa ống dây thì kim điện kế bị lệch về hai phía khác nhau vậy chiều dòng điện khác nhau.  Nếu dịch chuyển nam châm lại gần hoặc ra xa ống dây với tốc độ khác nhau thì cường ...

0 Theo công thức:  B thay vào (4.21) ta được: H   w  1 2  BH (4.22) Công thức (4.22) không chỉ đúng trong trường hợp từ trường của ống dây mà nó đúng cho trường bất kì. 4.3.3. Năng lượng của trường bất kì Trong một ...

Diện tích S giới hạn bằng đường cong kín (C) . Mặt khác, theo biểu thức (5.1) cho sức điện động, ta viết được :  cu '   E * dl C (5.2) trong đó E * là cường độ điện trường xoáy xuất hiện trong mạch. Kết hợp (5.1) và (5.2) ta ...

Áp dụng định lý Amper về dòng điện toàn phần ta có:   H dl C  I tp Thay I tp rút từ biểu thức (5.18) vào biểu thức trên ta viết được:   Hdl     D  (5.19) ( J dan C S  t ) dS Phương trình (5.19) là phương trình Maxwell – ...

Hình 5.7 5.4.4. Năng lượng và năng thông sóng điện từ Trường điện từ là một dạng đặc biệt của vật chất. Trường có mang năng lượng. Khi trường lan truyền trong không gian dưới dạng sóng điện từ thì năng lượng trường điện từ ...

CÂU HỎI LÝ THUYẾT 1. Phát biểu luận điểm 1 của Maxwell. Phân biệt sự khác nhau giữa điện trường tĩnh và điện trường xoáy. 2. Thiết lập phương trình Maxwell – Faraday dưới dạnh tích phân và dạng vi phân. 3. Phát biểu luận điểm 2 ...

Các ảo ảnh quan sát được trong các vùng sa mạc hay đồng cỏ cũng được giải thích dựa trên hiện tượng khúc xạ và phản xạ toàn phần Hình l.4. Nhờ sự uốn cong của tia sáng nên một số vật ở khuất xa dưới đường chân trời ...

Với nguồn đẳng hướng, quang thông toàn phần có giá trị là :     I d   I   d   4  I (l.23) trong đó :  d   4   Đơn vị : chính là góc khối toàn phần. Theo bảng đơn vị hợp pháp, đơn vị độ sáng là ...

  Tc là bu ̛ ơ ́ c sóng ánh sáng trong chân không. Phương trình (2.2) đu ̛ ơc 2.1.4. Cường độ sáng goi là hàm sóng ánh sáng. Cường độ sáng đặc tru ̛ ng cho đ ộ sáng taị mỗi điểm trong không gian có sóng ánh sáng truyền qua. Điṇ h ...

2.3.1. Giao thoa do phản xạ  Hiện tượng Để nghiên cư ́ u hi ện tu ̛ ơn S I S' g giao thoa do pha ̉ n xa ̣Lloyd đã làm thí n ghiệm sau : Gương a đu ̛ ơc bôi đen đằng sau , chiết suất Hình 2.13. Giao thoa do phản xạ của thủy tinh lớn hơn ...

 Tia 1 : SIML , đi từ S , tới I , truyền qua G 1 , phản xạ tại M ( mặt dưới của bản thủy tinh G 1 ) , truyền qua G 1 tới L . tq G 1 (1) S  I  phanxa M tq G 1  L  Tia 2 : SIMKMI , đi từ S , tới I, truyền qua G 1 , truyền qua lớp không khí tới ...

BÀI TẬP CHƯƠNG 2 Bài 2.1. Nguồn sáng đơn sắc (   0,6  m ) chiếu vào màn phẳng E có hai khe hẹp S 1 và S 2 song song và cách nhau d=1mm và cách đều nguồn sáng. Đặt màn M phẳng song song và cách màn E là D=10 3 mm . Khoảng cách giữa hai màn E ...

Dao động sáng do dS gây ra tại M là: dx ( M )  a ( M )cos  ( t  r 1  r 2 ) (3.1) v trong đó a ( M ) là biên độ dao động sáng do nguồn dS gây ra tại M . Biên độ a ( M ) phụ thuộc vào các đại lượng dS , r 1 , r 2 ,  ,  0 theo biểu thức: a ...

Hình 3.16 Khác với trường hợp nhiễu xạ qua lỗ tròn, vật chắn sáng làm che mất một số đới cầu cuối cùng , thì trong trường hợp nhiễu xạ qua đĩa tròn, vật chắn sáng lại che mất m đới cầu đầu tiên trong biểu thức của biên độ ...

 Nếu số khe hep N = 3 (số le ̉ ) thì các dao động sáng do hai khe hẹp gửi tới sẽ khử nha u, còn dao động sáng do khe thư ́ ba gây ra không bi ̣khư ̉ . Kết qua ̉ là giư ̃ a hai cưc đaị chính là m ột cưc đaị . Cưc đaị này có cu ̛ ơ ...

Bài 3.12. Cho một chùm tia sáng đo ̛ n sắc song song có bu ̛ ơ ́ c sóng λ=0,7  m chiếu vuông góc vơ ́ i m ặt cu ̉ a một cách tư ̉ truyền qua . Trên mặt phẳng tiêu cu ̉ a thấu kính hội tu ̣đặt ơ ̉ sát phía sau cách tư ̉ , người ta quan ...

4.4. THUYẾT PHOTON CỦA EINSTEIN 4.4.1. Thuyết photon cu ̉ a Einstein Thuyết lu ̛ ơng tư ̉ cu ̉ a Planck đã nêu lên quan điêm̉ hi ện đaị về na ̆ ng lượng: năng lượng đi ện tư ̀ phát xa ̣hay hấp thu ̣có như ̃ ng giá tri ̣gián đoan , chúng ...

2 c  m e c (   c )  2 h  ' c 2  ' sin 2  2 Vậy:   '    2 h m e c sin 2  2    '  2  c sin 2  2 (4.23) e trong đó:  c  h m c 2  2,426.10 -12 m là goi là bu ̛ ơ ́ c sóng Compton. Đaị lu ̛ ơng Δλ = ...