Tài liệu miễn phí Trang 7027 - Tài liệu tham khảo

Nếu dầm đặt trên nền đàn hồi tuyến tính với hệ số cứng k và chịu tác dụng của lực dọc trục thì phương trình dao động uốn của dầm có dạng   2 w  2   2 w     w  ( x )  t 2   x 2  EI ( x )  x 2   ...

Bernoulli là 3%, độ chênh lệch tần số riêng bậc 1 (k=2) là 14%. Qua kinh nghiệm người ta thấy khi l /h>5h thì các kết quả tính toán theo lý thuyết dầm Euler-Bernoulli khá tốt. Ta sử dụng lý thuyết dầm Timoshenko khi tỷ số l /k lớn hơn hoặc ...

Bảng 4.2 Các phương trình đặc trưng và các trị riêng của một số dầm 4.3.3 Dao động uốn cưỡng bức của dầm Euler-Bernoulli đồng chất tiết diện không đổi Đoạn này ta xét bài toán dao động uốn cưỡng bức dầm đồng chất tiết ...

Ảnh hưởng lớn đến các tần số dao động bậc cao. Cho  I  0, ta nhận được phương trình vi phân dao động uốn của dầm Euler-Bernoulli   4 w EI  x 4   2 w  t 2  p ( x , t ) (3.18) Chú ý rằng trong trường hợp dầm Euler-Bernoulli ...

 Φ  a k  0 ( k  1, 2,  , n ) (1.48) Nếu ta đưa vào ký hiệu 1  ik   ki   f    X    X    d  i k 0 1  ik   ki   f    X k    X k    d  0 Thì từ các điều kiện (1.48) ta nhận ...

 cotg  l  m  c c EA Ta dựa vào các ký hiệu  = 𝜔 𝑙 𝜀 = 𝑚 𝑐 𝜌𝐴𝑙 Và chú ý đến c 2  E , từ phương trình trên ta suy ra  Cotg  =  (1.13) Phương trình đặc trưng (1.13) là một phương trình siêu việt. Giải phương ...

  1 c ( y  y *  s  ) 2  1 c ( y  y *  s  ) 2 (3.70) 2 1 C 1 1 2 2 C 2 2 Thế các biểu thức động năng và thế năng vào phương trình Largrange loại II d (  T )   T    (i = 1,2) dt  q  i  q i  q i Ta nhận được ...

Trong đó  i ,  i ,  i được xác định bởi công thức (2.28) và (3.12) còn h i tính theo công thức (3.27). Việc tìm nghiệm của phương trình (5.33) đã được trình bày trong chương 2. Thí dụ 3.13: Xét mô hình dao động trong thí dụ 3.12. Giả ...

Thế biểu thức nghiệm (3.2) vào phương trình (3.1) rồi đơn giản đi thừa số e λ t , ta nhận được phương trình của bài toán giá trị riêng tổng quát λ 2 𝐌 + λ𝐁 + C 𝐪 = 0 (3.3) Điều kiện cần để cho các phần tử của véc tơ 𝒒 ...

P 1 t = C 1 sin ω 1 t + α 1 ; p 2 t = C 2 sin ω 2 t + α 2 Trở lại tọa độ suy rộng φ 1 , φ 2 ta có φ 1 t = C 1 sin ω 1 t + α 1 + C 2 sin ω 2 t + α 2 φ 2 t = C 1 sin ω 1 t + α 1 − C 2 sin ω 2 t + α 2 Các hằng số C 1 , C 2, α 1 , α 2 được xác định từ các ...

Bảng 3.1 : Đỗ vòng và góc xoay của đường đàn hồi của các dầm thẳng có tiết diện không đổi. Tải trọng Phương trình đường đàn hồi Độ vòng Góc xoay (tgα) 1 w(x) = FI 1 − 3x + 1 x 3 3EI 2I 2 I 3 f= FI 3EI 2 tgα = FI 2EI 2 w(x) = M b I 2 x − 1 ...

Chương 3 DAO ĐỘNG TUYẾN TÍNH CỦA HỆ NHIỀU BẬC TỰ DO Cũng như trong chương 2, ở đây ta chỉ xét dao động của các hệ cơ học hôlônôm. Một hệ n bậc tự do là một hệ mà vị trí của nó trong không gian được xác định bởi n tọa độ ...