Vật lý hạt nhân và ứng dụng NXB Đại học quốc gia Hà Nội

Vật Lý Hạt Nhân Và Ứng Dụng Phạm Quốc Hùng Nxb Đại Học Quốc Gia Hà Nội 2007, 101 Tr. Từ Khoá: Phóng Xạ, Phóng Xạ Tự Nhiên, Tia Vũ Trụ, Phổ Gamma, Ứng Dụng Của Phóng Xạ, Phóng Xạ, Phóng Xạ Nhân Tạo, Ứng Dụng Của Phóng Xạ Nhân ...

144 Nd 23,8 2,1.10 15  1830 - - 147 Sm 15,0 1,1.10 11  2230 - - 148 Sm 11,2 7.10 15  1960 - - 152 Gd 0,2 1,1.10 14  2140 - - 176 Lu 2,6 3,6.10 10  - - 115 490 174 Hf 0,16 2.10 15  2500 - - 187 Re 6,26 5.10 10  - - 10 - 186 Os 1,6 2.10 15  2800 - - 190 Pt <0,02 6.10 11  ...

Tại tỉnh Quảng Đông, Trung Quốc, vùng mỏ mô-na-zit còng tạo nên phông phóng xạ cao. Ở thành phố Ramsar của Iran, trên một vùng rộng vài km, liều hấp thô trong không khí cao hơn mức bình thường hàng ngàn lần. Nguyên nhân là do nguồn nước ...

Hình 1.5 Giảm phông bằng kỹ thuật đối trùng Để tăng hiệu suất ghi, người ta đã nghiên cứu xây dựng hệ đềtectơ hoạt động theo kỹ thuật đối trùng kép. Trong kỹ thuật này, 2 đềtectơ như nhau đóng vai trò vừa là đềtectơ bảo ...

Suy ra t  T 1/ 2 ⎛  n bÒn ⎞ ln ⎜ 1 ⎟ 0, 693 n ⎝ ⎠ Như vậy, nếu biết chu kỳ bán rã của đồng vị phóng xạ đứng đầu dãy, số hạt nhân phóng xạ và số hạt nhân của đồng vị bền ở thời điểm t thì ta có thể xác định được ...

Tự nhiên uran, thori, kali 40. Theo thời gian, các quá trình 1, 2, 3 như mô tả trên hình 1.12 xảy ra nhiều hơn. Do đó cường độ tín hiệu huỳnh quang của các vật liệu này sẽ lớn hơn khi chóng được quét nhiệt để xấy nóng. Nghĩa là cường ...

2.3.1. Xác định độ hư mòn a) Nguyên tắc của phương pháp Trong phương pháp nghiên cứu sự hư mòn, chẳng hạn của các vòng bi của một động cơ, sắt của vòng bi được làm cho trở thành phóng xạ bằng cách đưa vòng bi vào chiếu xạ nơtron ...

A) * đềtectơ đềtectơ * b) 2.8. Sự truyền của bức xạ gamma trong vật chất H×nh a. Hình học chùm tia mảnh; b. Hình học chùm tia rộng Cơ sở của phương pháp gamma truyền qua để xác định mật độ là sự phụ thuộc xem như tuyến tính của ...

 là bề rộng tự nhiên vạch phổ của photon gamma, liên hệ với thời gian sống  của trạng thái kích thích theo hệ thức 3.1.2 Hấp thụ cộng hưởng   =  Hiện tượng hấp thụ cộng hưởng đã được biết đến trong quang học khi ta ...

Tuy nhiên, hạt nhân ở trạng thái kích thích có bán kính khác so với ở trạng thái cơ bản 0 R  R Mặt khác, nguồn phát xạ và vật hấp thụ là các vật liệu khác nhau, có mật độ electron khác nhau.  (0)   (0) . 2 2 nguồn phát xạ vật ...

0 P (cos  )  1 1 P (cos  )  cos  P (cos  )  1 (3 cos 2   1) 2 2 P (cos  )  1 (5 cos 3   3 cos  ) 3 2 P (cos  )  1 (5.7 cos 4  2.3.5 cos 2  1.3) 4 2 A k là các hệ số tương quan góc. Giá trị của hệ số A k phụ thuộc vào ...

C) Hiệu ứng Mửssbauer d) Tương quan góc gamma - gamma nhiễu loạn (PAC) e) Định hướng hạt nhân ở nhiệt độ thấp. Các phương pháp trên đều có những hạn chế, nhược điểm nhất định. Chẳng hạn: các nghiên cứu định hướng hạt nhân ở ...

Hình 5.2 Tổng hợp các phương pháp đo hủy pozitron 5.2.2 Phương pháp đo thời gian sống của pozitron a) Các nguồn pozitron Để thực nghiệm thuận lợi, các đồng vị phóng xạ dùng làm nguồn pozitron cần có các tính chất sau đây: Có chu kỳ bán ...